Упр 179 русский язык 6 класс ладыженская: Номер №179 — ГДЗ по Русскому языку 6 класс: Ладыженская Т.А.

Номер №179 — ГДЗ по Русскому языку 6 класс: Ладыженская Т.А.

войтирегистрация

1. Ответкин
2. Решебники
3. 6 класс
4. Русский язык
5. Ладыженская
6. Номер №179

НАЗАД К СОДЕРЖАНИЮ

2015г.ВыбранВыбрать ГДЗ (готовое домашние задание из решебника) на Номер №179 по учебнику Русский язык. 6 класс. Учебник для общеобразовательных организаций. 1, 2 части. М. Т. Баранов, Т.А. Ладыженская, Л. А. Тростенцова и др.; — 5-е изд — М. : Просвещение, 2015г.

2019г.ВыбранВыбрать ГДЗ (готовое домашние задание из решебника) на Номер №179 по учебнику Русский язык. 6 класс. Учебник для общеобразовательных организаций в 2ух частях. М. Т. Баранов, Т.А. Ладыженская, Л. А. Тростенцова и др. — М. : Просвещение, 2019г.

Условие 20152019г.

Cменить на 2015 г.

Cменить на 2019 г.

Пользуясь этимологическим словарём, подготовьте устное выступление на одну из тем.

История слова работа.

История слова привередливый.

История слова обворожить.

Рассмотрите шутливые рисунки. Какие фразеологизмы имел в виду художник? Запишите эти фразеологизмы. Составьте с ними предложения.

Решение 1

Смотреть подробное решение

Сообщить об ошибке в решении

Подробное решение

Рекомендовано

Белый фонпереписывать в тетрадь

Цветной фонтеория и пояснения

Решение 1

Смотреть подробное решение

Сообщить об ошибке в решении

Подробное решение

Рекомендовано

Белый фонпереписывать в тетрадь

Цветной фонтеория и пояснения

Решение 2

Смотреть подробное решение

Решение 2

Смотреть подробное решение

Решение 3

Смотреть подробное решение

Решение 3

Смотреть подробное решение

Решение 4

Смотреть подробное решение

Решение 4

Смотреть подробное решение

Решение 5

Смотреть подробное решение

Решение 5

Смотреть подробное решение

ГДЗ по Русскому языку 6 класс: Ладыженская Т. А.

Издатель: М. Т. Баранов, Т.А. Ладыженская, Л. А. Тростенцова, 2015г. / 2019г.

ГДЗ по Русскому языку 6 класс: Разумовская М.М.

Издатель: М.М. Разумовская, С.И. Львова, В.И. Капинос. 2013-2019г.

Сообщить об ошибке

Выберите тип ошибки:

Решено неверно

Опечатка

Плохое качество картинки

Опишите подробнее
в каком месте ошибка

Ваше сообщение отправлено
и скоро будет рассмотрено

ОК, СПАСИБО

[email protected]

© OTVETKIN.INFO

Классы

Предметы

Упр. 179 — ГДЗ Русский язык 6 класс Баранов, Ладыженская часть 1

1. Главная
2. ГДЗ
3. org/ListItem»> 6 класс
4. Русский язык
5. Баранов, Ладыженская. Учебник
6. Упражнение 179. Часть 1

Вернуться к содержанию учебника

Вопрос

№179 учебника 2019-2023:

     Рассмотрите шутливые рисунки. Какие фразеологизмы имел в виду художник? Запишите эти фразеологизмы. Составьте с ними предложения.

• Фразеологизм может быть синонимом слова. Какие фразеологизмы являются синонимами слов левой колонки?

Бездельничать, лентяйничать, лодырничать	Задирать нос.
Задаваться, зазнаваться, кичиться.	Бить баклуши.

---

№179 учебника 2011-2018:

     Пользуясь этимологическим словарём, подготовьте устное выступление на одну из тем.

• История слова работа.
• История слова привередливый.
• История слова обворожительный.

Ответ

№179 учебника 2019-2023:

     Сесть в калошу (потерпеть неудачу). Вася не выучил стихотворение и на уроке сел в калошу.
     Вставлять палки в колёса (намеренно кому-то мешать). Не вставляй мне палки в колёса, я хочу сделать задание самостоятельно!
     Водить за нос (обманывать). Как бы ты не водил за нос окружающих, а правда всё равно станет известна.

•  Бездельничать, лентяйничать, лодырничать — бить баклуши.
• Задаваться, зазнаваться, кичиться — задирать нос.

---

№179 учебника 2011-2018:

История слова привередливый.

     Привередливый ← вередливый ← вереда

     Слово привередливый исконно русского происхождения. Оно образовано от старого слова «вереда» — буквально означает «боль, рана». Человек «вередливый» означало «болезненный, слабый, изнеженный». А прилагательное привередливый — чувствительный к боли. С течением времени это значение слова было утрачено, и теперь привередливый означает «изнеженный, капризный, своенравный».

---

Вернуться к содержанию учебника

---

Математика | Бесплатный полнотекстовый | Разрешимость приближения Буссинеска для водных растворов полимеров. ,2] в достаточно регулярной ограниченной области Ω⊂R3 с источником тепла в предположении, что на твердых стенках Ω выполняются условие непротекания, условие завихренности-скольжения и температурное граничное условие типа Робина:

Кратко опишем различные члены этой системы: символы u→ и p обозначают скорость и давление соответственно, T обозначает поле температуры, параметр ν>0 обозначает вязкость, α>0 обозначает релаксацию вязкость, ψ обозначает интенсивность источника тепла, g→=(0,0,−g) – ускорение свободного падения, k>0 – теплопроводность, β>0 – коэффициент Робена, n→ – единица измерения, направленная наружу по нормали к поверхность ∂Ω. Дивергенция, градиент и лапласиан ∆ берутся относительно декартовых координат x1, x2, x3.

Обратите внимание, что уравнения (1) и (2) без температурного члена T представляют собой упрощенные уравнения стационарного изотермического течения жидкости второго сорта [3] (подробнее см. также книгу [4]).

Очевидно, что в случае α=0 мы формально восстанавливаем стационарную систему Навье–Стокса–Буссинеска с источником тепла, но в дальнейшем всегда будем считать, что α>0. Как показано в [5,6,7], параметр α должен быть неотрицательным ввиду термодинамических ограничений.

Следует отметить, что существует обширная литература по модели слабоконцентрированных водных растворов полимеров и ее различных модификаций, включая так называемые уравнения Кельвина–Фойгта, описывающие течения вязкой жидкости, в которых после мгновенного удаления напряжения скорость не обращается в нуль мгновенно, а убывает экспоненциально. Начиная с пионерской серии работ А.П. Осколкова [8,9,10,11,12,13,14], список вкладов постоянно растет. Заинтересованный читатель может ознакомиться с работами [15,16,17,18,19,20,21,22,23,24,25,26,27,28]; этот список ни в коем случае не является исчерпывающим, но дает ряд современных математических результатов, полученных для этих типов вязкоупругих жидкостей.

В большинстве работ исследуются изотермические течения, хотя с точки зрения приложений в технике анализ теплообмена в течениях полимеров не менее важен, чем изучение гидродинамических полей. Руководствуясь этим, рассмотрим задачу (1)–(4). Настоящая статья продолжает исследования, начатые в статьях [10,29], где тепловая конвекция исследуется для упрощенного варианта модели водных растворов полимеров. А именно, авторы этих работ фокусируются на уравнениях Кельвина–Фойгта–Буссинеска, которые имеют более низкий порядок (для частных производных по пространственным переменным) по сравнению с рассматриваемыми здесь уравнениями.

В предположении ограниченности интенсивности источника тепла методом Галеркина со специальными тотальными последовательностями в подходящих функциональных пространствах показываем существование слабого решения краевой задачи (1)–(4) и получаем некоторые оценки норм полей скорости и температуры.

2. Предварительные сведения: обозначения и функциональные пространства

Для банаховых пространств E1 и E2 через L(E1,E2) мы обозначаем пространство всех линейных и непрерывных операторов от E1 до E2. Пространство L(E1,E2) оснащено нормой

Как обычно, C(Ω¯) обозначает пространство всех непрерывных функций w:Ω¯→R.

Будем использовать классические обозначения и результаты [30] для пространств Лебега Lq(Ω), q李1, и пространств Соболева: Hm(Ω)=defWm,2(Ω), m∈{1,2, ⋯}. Жирными буквами обозначены соответствующие пространства вектор-функций, например, Lq(Ω)=defLq(Ω)3, h2(Ω)=defh2(Ω)3 и т. д.

Введем следующие бездивергентные подпространства:

Через Xα(Ω) обозначим пространство, состоящее из вектор-функций из Jn→,curl2(Ω) со скалярным произведением, определенным по соотношению

Из ([16] § 2) следует, что скалярное произведение (·,·)Xα(Ω) корректно определено и соответствующая норма ∥·∥Xα(Ω)=def(·,·)Xα(Ω) 1/2 эквивалентна стандартной норме h3.

Наконец, через Yβ(Ω) обозначим пространство, состоящее из функций из h2(Ω) со следующим скалярным произведением и нормой:

Легко проверить, что скалярное произведение (·,·)Yβ(Ω) корректно определено и норма ∥·∥Yβ(Ω) эквивалентна стандартной h2-норме.

3. Слабая постановка задачи (1)–(4) и основные результаты

Предлагается задача определения поля скорости u→∈Xα(Ω) и температуры T∈Yβ(Ω), удовлетворяющих системе уравнения:

для любой пары (v→,S) из пространства Jn→1(Ω)×h2(Ω).

Следующая теорема дает основной результат статьи.

4. Доказательство теоремы 1

Для построения слабого решения задачи (1)–(4) воспользуемся методом Галеркина. Возьмем последовательность {w→j}j=1∞ из пространства Jn→,curl3(Ω) такую, что {w→j}j=1∞ тотально в Jn→,curl3(Ω) и

где δij — символ Кронекера. Кроме того, зафиксируем последовательность {Sj}j=1∞, являющуюся ортонормированным базисом Yβ(Ω).

Для произвольного фиксированного числа N∈{1,2,⋯} рассмотрим 2N-мерную вспомогательную задачу:

Найти вектор h→λN=(aN1,⋯,aNN,bN1,⋯,bNN)∈R2N так что

, где λ — параметр, λ∈[0,1].

Нашей ближайшей целью является получение априорных оценок решений задачи (9)–(11). Пусть вектор h→λN=(aN1,⋯,aNN,bN1,⋯,bNN) является решением задачи (9)–(11) при фиксированном параметре λ∈[0,1]. Легко видеть, что

Поэтому мы хотим найти оценки для норм ∥u→N∥Xα(Ω) и ∥TN∥Yβ(Ω).

Умножим уравнение (9) на aNj и сложим результаты для j=1,⋯,N. Затем мы получаем

Это равенство можно переписать следующим образом:

Обратите внимание, что член Q1 исчезает. Действительно, используя интегрирование по частям, находим, что

Следовательно, имеем

С учетом соотношения

мы можем переписать (13) как

Из этого равенства следует, что

откуда, используя неравенство Коши–Буняковского–Шварца, оценки 0≤λ≤1 и

мы получаем

и поэтому

Далее мы умножаем уравнение (10) на bNj и суммируем результаты для j=1,⋯,N; это дает

Применяя интегрирование по частям, легко проверить, что член Q2 обращается в нуль. Действительно,

Следовательно, приходим к равенству

откуда, используя неравенство Коши–Буняковского–Шварца, условие (iii), второе неравенство (14) и 0≤λ≤1, получаем

Получается, что

Объединяя (15) и (16), получаем

Наконец, используя (12), (16) и (17), получаем следующую априорную оценку

который не зависит как от N, так и от λ.

Далее определим операторы A,Gλ:R2N→R2N следующим образом:

• для каждого m∈{1,⋯,N} положим

• для каждого m∈{N+1,⋯,2N} положим

где (aN1,⋯,aNN,bN1,⋯,bNN) — произвольный вектор из пространства R2N, а функции u→N и TN определяются формулами (11).

Сдача в аренду

заметим, что система Галеркина (9)–(11) эквивалентна следующему уравнению

где λ∈[0,1].

Стоит отметить, что

а оператор A является изоморфизмом в силу соотношения

Тогда применение предложения A1 (см. Приложение A) вместе с априорной оценкой (18) позволяет утверждать, что задача (9)–(11) разрешима для любого N∈{1,2,⋯} и λ∈[0,1].

Пусть {u→*N}N=1∞ и {T*N}N=1∞ — последовательности функций, удовлетворяющих (9) и (10) с параметром λ=1, т.е.

Из оценок (16) и (17) следует, что множество {u→*N}N=1∞ ограничено в пространстве Xα(Ω), а множество {T*N}N=1∞ ограничено в пространство Yβ(Ω). Следовательно, существуют вектор-функция u→0 из пространства Xα(Ω) и функция T0 из пространства Yβ(Ω) такие, что u→*N′ слабо сходится к u→0 в Xα(Ω) и T*N ′ слабо сходится к T0 в Yβ(Ω) для некоторой подпоследовательности N′→∞. Без ограничения общности можно считать, что

Используя стандартные результаты о компактности пространств Соболева (см., например, [30; гл. 6]), получаем, что пространство Xα(Ω) компактно вкладывается в C(Ω¯), а пространство Yβ(Ω) компактно вкладывается в Lq(Ω) при 1≤q<6. Поэтому из (22) и (23) следует, что

где 1≤q<6.

Далее, используя теорему М. А. Красносельского об операторе суперпозиции (см. Приложение А, предложение А2), из условий (i)–(iii) и (25) заключаем, что

Зафиксировать произвольное число j∈{1,2,⋯}. Тогда, полагая m→∞ в (20) и (21), получаем

. Конечно, в этой процедуре предельного перехода мы использовали все результаты сходимости (22)–(26).

Из ([16] § 2) следует, что отображение Rα, определяемое формулой

является изоморфизмом. Следовательно, последовательность {w→j−α∆w→j}j=1∞ тотальна в пространстве Jn→1(Ω). Этот факт является ключевым инструментом в нашем доказательстве. Действительно, благодаря этому свойству равенство (27) остается в силе, если заменить w→j−α∆w→j на произвольную вектор-функцию v→ из Jn→1(Ω). Кроме того, поскольку множество {Sj}j=1∞ тотально в h2(Ω), мы видим, что (28) верно с произвольной функцией S из h2(Ω) вместо Sj. Таким образом, мы установили, что пара (u→0,T0) является слабым решением задачи (1)–(4).

Более того, с учетом оценок (16) и (17) мы, очевидно, имеем неравенства (7) и (8) при u→=u→0 и T=T0. Доказательство теоремы 1 завершено.

5. Заключение

В работе рассмотрены нелинейные уравнения типа Буссинеска, описывающие теплообмен и стационарные вязкие течения слабоконцентрированных водных растворов полимеров в ограниченной трехмерной области с достаточно гладкой границей. Мы доказали существование слабых решений в подходящих классах функций. Кроме того, по данным этой модели получены некоторые оценки для слабых решений.

Вклад авторов

Написание — Первоначальный проект M.A.A.; методология, E.S.B.; Написание — обзор и редактирование, E.S.B.

Финансирование

Это исследование не получило внешнего финансирования.

Конфликт интересов

Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.

Приложение A

Для удобства читателя сформулируем важное обобщение теоремы Брауэра о неподвижной точке, которое используется в нашем доказательстве.

Это предложение можно доказать методами топологической теории степеней (см., например, [31]).

Напомним, кроме того, известную теорему М. А. Красносельского об операторе суперпозиции, действующем в пространствах Лебега.

Доказательство этого результата можно найти в книге ([32] гл. 1).

Ссылки

1. Павловский В.А. К теоретическому описанию слабых водных растворов полимеров. Докл. акад. АН СССР 1971 , 200, 809–812. (In Russian) [Google Scholar]
2. Амфилохиев В.Б.; Войткунский, Ю.И.; Мазаева, Н.П.; Ходорковский, Ю.С. Течения растворов полимеров при конвективных ускорениях. тр. Ленинград. Корабль. Инст. 1975 , 96, 3–9. (на русском языке) [Google Scholar]
3. Ривлин Р.С.; Эриксен, Дж. Л. Соотношения между напряжением и деформацией для изотропных материалов. Дж. Рацион. мех. Анальный. 1955 , 4, 323–425. [Google Scholar] [CrossRef]
4. Чоранеску, Д.; Жиро, В.; Раджагопал, К.Р. Механика и математика жидкостей дифференциального типа; Springer: Cham, Switzerland, 2016. [Google Scholar]
5. Ting, T.-W. Некоторые нестационарные течения жидкостей второго порядка. Арка Рацион. мех. Анальный. 1963 , 14, 1–26. [Google Scholar] [CrossRef]
6. Коулман, Б.Д.; Даффин, Р.Дж.; Мизель В. Теоремы о неустойчивости, единственности и несуществовании уравнения u _t = u _xx -u _xtx на полосе. Арка Рацион. мех. Анальный. 1965 , 19, 100–116. [Google Scholar] [CrossRef]
7. Dunn, J.E.; Фосдик Р.Л. Термодинамика, устойчивость и ограниченность жидкостей сложности 2 и жидкостей второго сорта. Арка Рацион. мех. Анальный. 1974 , 56, 191–252. [Google Scholar] [CrossRef]
8. Осколков А.П. О единственности и разрешимости в целом краевых задач для уравнений движения водных растворов полимеров. Зап. научн. Семин. ЛОМИ 1973 , 38, 98–136. [Google Scholar]
9. Осколков А.П. Нестационарная квазилинейная система с малым параметром, регуляризующая систему уравнений Навье–Стокса. Дж. Сов. Мат. 1976 , 6, 51–57. [Академия Google] [CrossRef]
10. Осколков А.П. Некоторые нестационарные линейные и квазилинейные системы, возникающие при исследовании движения вязких жидкостей. Дж. Матем. науч. 1978 , 10, 299–335. [Google Scholar] [CrossRef]
11. Осколков А.П. Теория нестационарных течений жидкостей Кельвина–Фойгта. Дж. Сов. Мат. 1985 , 28, 751–758. [Google Scholar] [CrossRef]
12. Осколков А.П. Начально-краевые задачи для уравнений движения жидкостей Кельвина–Фойгта и жидкостей Олдройда. проц. Стеклова Мат. 1989 , 179, 137–182. [Google Scholar]
13. Осколков А.П. Нелокальные задачи для уравнений движения жидкостей Кельвина–Фойгта. Дж. Матем. науч. 1995 , 75, 2058–2077. [Google Scholar] [CrossRef]
14. Осколков А.П. Начально-краевая задача с условием свободной поверхности для штрафных уравнений водных растворов полимеров. Дж. Матем. науч. 1997 , 83, 320–326. [Google Scholar] [CrossRef]
15. Свиридюк Г.А.; Сукачева, Т.Г. О разрешимости нестационарной задачи, описывающей динамику несжимаемой вязкоупругой жидкости. Мат. Примечания 1998 , 63, 388–395. [Google Scholar] [CrossRef]
16. Ладыженская О.А. О глобальной однозначной разрешимости некоторых двумерных задач для водных растворов полимеров. Дж. Матем. науч. 2000 , 99, 888–897. [Google Scholar] [CrossRef]
17. Ладыженская О.А. Памяти А. П. Осколкова. Дж. Матем. науч. 2000 , 99, 799–801. [Google Scholar] [CrossRef]
18. Свиридюк Г.А.; Плеханова, М.В. Задача оптимального управления для уравнения Осколкова. Отличаться. Экв. 2002 , 38, 1064–1066. [Google Scholar] [CrossRef]
19. Кузьмин М.Ю. О краевых задачах для некоторых моделей гидродинамики с условиями проскальзывания на границе; Кандидатская диссертация по математике и физике: Воронеж, Россия, 2007. [Google Scholar]
20. Garcia-Luengo, J.; Марин-Рубио, П.; Реал, Дж. Пулбэк-аттракторы для трехмерных неавтономных уравнений Навье – Стокса – Фойгта. Нелинейность 2012 , 25, 905–930. [Академия Google] [CrossRef]
21. Барановский Э.С. Задача оптимального граничного управления для уравнений движения растворов полимеров. Сиб. Доп. Мат. 2014 , 24, 159–168. [Google Scholar] [CrossRef]
22. Барановский Е.С. Течения полимерной жидкости в области с непроницаемыми границами. вычисл. Мат. Мат. физ. 2014 , 54, 1589–1596. [Google Scholar] [CrossRef]
23. Guo, Y.; Ченг, С .; Танг, Ю. Приблизительная жидкость Кельвина – Фойгта, движимая внешней силой, зависящей от скорости с распределенной задержкой. Дискретный Дин. Нац. соц. 2015 , 2015, 1–9. [Google Scholar] [CrossRef]
24. Божков Ю.Д.; Пухначев, В.В. Групповой анализ уравнений движения водных растворов полимеров. Докл. физ. 2015 , 60, 77–80. [Google Scholar] [CrossRef]
25. Барановский Е.С. Смешанная начально-краевая задача для уравнений движения жидкостей Кельвина–Фойгта. вычисл. Мат. Мат. физ. 2016 , 56, 1363–1371. [Google Scholar] [CrossRef]
26. Цао, Дж.; Цинь, Ю. Пулбэк-аттракторы двумерных несжимаемых уравнений Навье – Стокса – Войта с запаздыванием. Мат. Мет. заявл. науч. 2017 , 40, 6670–6683. [Google Scholar] [CrossRef]
27. Барановский Е. С. Глобальные решения для модели полимерных течений с пристеночным скольжением. Мат. Мет. заявл. науч. 2017 , 40, 5035–5043. [Google Scholar] [CrossRef]
28. Ян, X.; Фэн, Б .; де Соуза, Т.М.; Ван, Т. Долговременная динамика для неавтономного уравнения Навье – Стокса – Фойгта в липшицевых областях. Дискретный. Контин. Дин. Сист. сер. Б 2018 , 22, 1–24. [Google Scholar] [CrossRef]
29. Свиридюк Г.А. Разрешимость задачи термоконвекции вязкоупругой несжимаемой жидкости. Советский. Мат. 1990 , 34, 80–86. [Google Scholar]
30. Адамс Р.А.; Фурнье, Ж.Дж.Ф. Соболевские пространства, Vol. 40 чистой и прикладной математики; Academic Press: Амстердам, Нидерланды, 2003 г. [Google Scholar]
31. Lloyd, N.G. Теория степени; Издательство Кембриджского университета: Кембридж, Великобритания, 1978. [Google Scholar]
32. Красносельский М.А. Топологические методы в теории нелинейных интегральных уравнений; Pergamon Press: New York, NY, USA, 1964.

    No related posts.